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12. Anhang 
Potentielle Vorticity 
In den letzten Jahren wurden Theorien entwickelt, die die 
horizontale und vertikale Struktur der Thermokline erklären. Eine 
zentrale Rolle in diesen Theorien spielt die potentielle Vorticity 
(RHINES und YOUNG 1982, LUYTEN, PEDLOSKY und STOMMEL 1983, PEDLOSKY 
und YOUNG 1983). Auf Flächen gleicher Dichte folgt die Zirkulation 
bei Vernachlässigung anregender, äußerer Kräfte (Windeinfluß) und 
unter Annahme von Reibungsfreiheit und Stationarität den Linien 
gleicher potentieller Vorticity. Ist die Zirkulation bekannt, und 
vergleicht man sie mit den Linien gleicher potentieller Vorticty, 
kann man Aussagen Uber den Einfluß der anregenden Kräfte oder der 
Reibung auf die Zirkulation machen. 
Eine ausführliche Beschreibung der zugrunde liegenden Theorien 
findet man in PEDLOSKY (1979) und LeBLOND und MYSAK (1978), aus 
denen die folgende Betrachtung entnommen worden ist. 
I) Vorticity 
Die Vorticity besteht in einem rotierenden, rechtshändigen Ko 
ordinatensystem aus zwei unterschiedlichen Teilen: 
a) der relativen Vorticity ^ = 6xu 
b) der planetarischen Vorticity 
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Die Normalkomponente der planetarischen Vorticity zur Erdoberflä 
che ist der Coriolis-Parameter f = 2Qsin<^? , wobei die geogra 
phische Breite eines betrachteten Flussigkeitsteilchens ist. 
Die absolute Vorticity setzt sich aus a) und b) zusammen: 
c) (+20 
Eine Gleichung für die Vorticity erhält man, wennn man die 
Euler'sche Gleichung (reibungsfrei) für ein rotierendes Fluid 
pdu/dt+p2 0xu + Vp-pg = 0 v ' 
durch P teilt und dann die Rotation dieser Gleichung berechnet. 
In invarianter Vektorform ergibt: 
u-Vu = (Vx u)xu + 1 / 2V(u»u) 
II) Vorticity-Gleichung