42 
£s 2 (r,<p,a,ß) J = 4- 
(l - cos(2ar cos <p) e 2o “ r cos v ) 
2 2 
r c COS* cp 
(l - cos(2ßr sin (p ) e 2op r s,n v ) 
2 • 2 
r* Sin* Cp 
(3-30) 
Variieren I p , rj und 8 innerhalb der oben angegebenen Grenzen, dann läßt sich der 
Erwartungswert des Energiedichtespektrums zusammenfassen zu 
E[Q A FAF^ r,t P^ % 4 Tt 2 ‘ R t 4 («p) • Ip • e" 2T1 r -(l- e _ ^ r ) 2 • E^S 2 (r,<p,oc,ß)] (3-31) 
Ein Vergleich mit dem Energiedichtespektrum eines einzelnen Prismas (3-20) zeigt, daß 
sich die beiden Spektren, wenn man die Prismenparameter I p , rj und 8 durch die En 
semble-Mittelwerte ip, und 8 ersetzt, nur im letzten Term (Faktor für die Seitenlan 
gen a und ß) unterscheiden. 
Bisher wurde angenommen, daß die Seitenkanten aller Prismen parallel zur x- bzw. 
y-Achse liegen. Eine größere Flexibilität des Prismen-Ensemble-Modells erlangt man, 
wenn sich jedes Prisma innerhalb gewisser Grenzen um seine vertikale Achse drehen 
darf. Bezeichnet man den Drehwinkel mit 4> (siehe Abb. 3.4), dann ändert sich der letz 
te Faktor in Gleichung (3-23). Mit (3-30) ergibt sich: 
E^S 2 (r,tp,a,ß)] —► E[s 2 (r,tp,a,ß,<l>)] 
_ ¡tT4 sin 2 (ot r cos(<p+<E)) 4 sin 2 (ß r sin(<p+$))~j 
r 2 cos 2 ((p+4>) r 2 sin 2 (tp+4>) -* 
■/FtT i 
(1 - cos(2ar cos <<p+4>)) e 2o “ r cos ( 'P +<I,) ) 
r 2 cos 2 (<p+4>) 
(l - cos(2ßr sin (<p+4>)) e 2o ß r s,n (tp+<1>) ) 
r 2 sin 2 (<p+4») 
(4>-4>) 2 
e 2 °t d4> 
(3-32)