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Mit Gleichung (3-9) ergibt sich unter Beachtung der Integrationsgrenzen: 
AF p (u,v,0) = 2TiI p |jLu + ¡Mv + N(u 2 +v 2 ) 1/2 J • Qi Iu + i mv + n(u 2 +v 2 ) 1/2 J 
1 ') +s yo + ß x 0 + « 
. _1_ | | J e -'<“-«»> e-Cdxd,dC 
n y Q ~& Xq-“ 
(3-13) 
- 27t I c -n(u 2 -^v 2 ) 1/2 A - 0 -S(u 2 d-v 2 ) ,/2 N 2 sin U « 2sinvp -!(ux 0 m 0 ) 
P V /uv 
• [i Lu + i Mv + N(u 2 +v 2 ) 1/2 ] • [ i lu + I mv + n(u 2 +v 2 ) ,/2 ]- 
2tt I p • H(u,v,r]) • D(u,v,8) ■ S(u,v,oc,ß) • L(u,v,x o ,y o ) 
• R s (u,v) • R t (u,v) • J(u,v) • J(u,v) 
Auch beim Wellenzahlspektrum der magnetischen und der gravimetrischen Anomalie 
eines Prismas ist also das Wesentliche, daß sich die Parameter komplett in Faktoren 
aufspalten lassen. Diese sind in Tabelle 3.II zusammen mit ihrer Bedeutung aufgelistet. 
Der Vollständigkeit halber sind alle Faktoren aufgeführt, obwohl einige bereits in Tabelle 
3.1 zu finden sind. 
Faktor flir die . . . 
H(u,v,T)) = 
e -Tl<u 2 +v 2 ) 1/2 
Tiefe des Prismas 
D(u,v,S) = 
(1- e “S(u 2 +v 2 ) 1/2 ) 
Tiefenausdehnung 
des Prismas 
S(u,v,a,ß) = 
2 sin U a 2 sin V ß 
U V 
Seitenlangen des Prismas 
L(u - v - x o-y o ) = 
e -i(ux 0 +vy 0 ) 
Lage des Prismas 
J (u,v) = 
1 
Integration in z-Richtung 
(u 2 + v 2 ) ,/2 
R s (u,v) = 
[¡Lu + i Mv + N(u 2 +v 2 ) 1/2 J 
Ableitung in Richtung 
der Magnetisierung 
R t (u,v) = 
[ilu + i mv + n(u 2 +v 2 ) 1/2 J 
Ableitung in Richtung 
des Magnetfeldes 
Tab. 3.II: Zusammenstellung der wesentlichen Faktoren in den Wellenzahlspektren 
der gravimetrischen (3-12) und magnetischen (3-13) Anomalie eines drei 
dimensionalen rechtwinkligen Prismas