130 Annalen der Hydrographie und Maritimen Meteorologie, Dezember 1940, 
als Ausdruck für den zweidimensionalen Laplaceschen Operator in Kugel- 
koordinaten lauten die (nichtlinearen) neuen Bewegungsgleichungen: 
1 (tz ) Sp 
fe ade ng OP Po ac0pdidt 
ns pP a x 1 0% p 
"St 5a aeospdi (1 #0 AP) go add 
und die Jinearisierten Störungsgleichungen : | 
Ö& * = 
BO . 1 Op * 1 $p 1 ;) 1 dp 
= tar R0g 07 ga ad (17 tg PB) wo ncnga20ı 
oe * * 
a dp * 1 dp 1,6 1 8p 
“  apdE PT ao aespdE (17 ne 1) ng dad 
An die Stelle von (41) treten die Gleichungen 
EL KUgp_KLOE® di 
PO“ f ag 1% acosqdAadı 
HA A 
f acosgOi 1 adgpöt 
während die Kontinujtätsgzleichung (42) die Form 
db H fd (cos 74) 80) 
dt 5" cos dp * 84% 
annimmt, Substitution von (73) .in (74) führt mit Berücksichtigung der auf 
3. 428 durchgeführten Überlegungen zu der Differentialgleichung 
x —__gH dt_gH ” © mn 20008 9 Ar . 
(75) | (1-— 5-4) dt ”  F aospd (0 A2+ 5 -<) = | 
welche der Gleichung (60) entspricht und die gemäß (68) in hinreichender 
Näherung durch 
m 8C DD: 2 008 . 
76) ASt mar (U4i+ ; SP 5) 0 
arsetzt werden kann. 
Diese Gleichung (76) ermöglicht die Aufstellung einer allgemeinen Bedingung 
für die Stationarität von Luftdrucksituationen, indem nämlich nach (76) 
4° = 0 wird für | 
Var 
d. h. PP BR. 
h. wegen £ 7 ge en 
7 UdpE AO Da Utpt SP Sen, 
worin p den gestörten Druck, p den nur von @ abhängigen Druck des Grund- 
strömungsfeldes und w& (@#) eine unbekannte Funktion von @ ist (die auch 
konstant oder Null sein kann), Wir schreiben (77) in der Form 
U app ad ker 
(78) Pr App Ss? 
worin 
(79) V=wac0s 
die Führungsgeschwindigkeit eines relativ zur Erde auf der geographischen 
Breite # ruhenden Punktes ist, und beachten, daß die rechte Seite von (78) nur 
eine Funktion F (@) der geographischen Breite ist: 
Sa U fu BOY _