+88 Annalen der Hydrographie und Maritimen Meteorologie, Dezember 1940. 
Für eine Anfangsstörung in der Form 
2 2 
(55) tom balz, y) => Acos (Pr) cos (x +0), 
worin B/2 den „Durchmesser“ der Zyklone quer zur Grundströmung bedeutet, 
würde sich als Lösung von (47) 
2 2 | 
(36) Den, 0 = ac (Ey) [ae taken 
mit der Fortpflanzungsgeschwindigkeit u 
En ad 
L 2 EB: 
1+ (zz) TAB 
(57) 
ergeben, 
Die vorstehend erhaltenen Ergebnisse sind hinsichtlich der Ausbreitungs- 
richtung von Störungen mit der Erfahrung im Einklang, nicht jedoch hin- 
sichtlich des Verhältnisses e/U, für das die Theorie einen zu großen Wert liefert, 
der nur wenig unterhalb 1 liegt, während auf Grund der Hesselbergschen 
Untersuchungen (16) für c/U Werte von 0.6 bis 0.3 zu fordern sind, die schließ- 
lich für stationäre Luftdrucksituationen bis auf 0 absinken können. Diese 
Diskrepanz zwischen Theorie und Erfahrung kann behoben werden 
durch Berücksichtigung des von C G. Rossby (a. a. O0.) gefundenen 
Resultats, daß die Corioliskraft infolge der Abhängigkeit des Coriolis- 
parameters f von der geographischen Breite die Ausbildung einer 
westwärts, also der Grundströmung entgegenlaufenden Welle bedingt, 
welche die Fortpflanzung der mit der Grundströmung laufenden 
Störungswelle hemmt und bei geeigneter Dimensionierung des Systems 
sogar zum Stillstand bringen kann (stationäre Zyklonen und Antizyklonen). 
Um diesen Befund mit Hilfe unserer Gleichungen darzustellen, haben wir bei der 
Substitution von (38) bzw. der vereinfachten Gleichungen (41) oder (45) in die 
Kontinuitätsgleichung (42) die y- (d. h. g-) Abhängigkeit von f zu berücksichtigen : 
df_ Öff _ 2wcosg _ 
(58) Dy sa ad Si a 7 ß 
(a == mittlerer Erdradius), wobei es bei Verwendung der Gleichungen (41) in 
erster Nähberung genügt, diese y-Abhängigkeit von f in dem größenordnungs- 
mäßig überwiegenden Term 
„gg 5E 
+1 dx) 
jedoch nicht in dem Korrektionsglied eg 
z . 
2 dyöt 
zu berücksichtigen, also: 
HUNTER 
Ööy If dx £ Ööxdy f dx 
d im &E g SE 
Zar (Bayaı) 7 Bao ten 
Durch diese Rechnung erhalten wir an Stelle der Gleichung (46) die Differential- 
gleichung 
[601 
LES) at at) 
die jetzt mit der Anfangsbedingung (48) die Operatorenlösung 
H U4d+ 8 
AA 66, 
(584) 
besitzt. Diese Operatorenlösung (61) ergibt bei Anwendung auf eine anfäng- 
liche (Druck-)Störung von der Form (50) als allgemeines Integral der Differential- 
gleichung (60): 
62) 
PO al)