L06 Annalen der Hydrographie und Maritimen Meteorologie, Mai/Juni 1919. 
Hier bezeichnen vx und vy die Komponenten der Geschwindigkeit, t die Zeit, 
x das spezifische Volumen der Luft, p den Luftdruck und ” den Koeffizient der 
inneren Reibung. . Weiter ist 4=— 2wsing, wo w die Winkelgeschwindigkeit der 
Erde und @ die geographische Breite ist. Diese Gleichungen sind aus den hydro- 
dynamischen Bewegungsgleichungen und Spannungsgleichungen ohne irgend- 
welche Annahmen abgeleitet. Es sind nur einige yerschwindend kleine Glieder 
vernachlässigt worden, 
In diesen Gleichungen haben wir die individuelle Beschleunigung außer 
Betracht gesetzt. Wir haben also: 
dvx _ dvwy _ 5 
dt dt 
gesetzt, und die Gleichungen werden: 
d divx 3 IVx 
0 a A a zn 
2 7, 
0 —= —a SP Arsen A Het 
Weiter haben wir den Reibungskoeffizient % als eine Konstante betrachtet, also: 
N 0 
zZ 
Gleichungen können dann in folgender Form geschrieben werden: 
divx A __ 1 pp 
DEN 
dievy A — 1 dp 
dz2 an Ya = PEN 
und lassen sich integrieren, 
Den einfachsten Fall erhält man, wenn man annimmt, daß die Gradient- 
kraft sich nicht mit der Höhe ändert. Legt man dann die Y-Achse längs der 
Gradientrichtung, so hat man: 
PP dp 
705 =, Te 
wo n, eine Konstante ist, Die Gleichungen werden dann: 
2 Vx A — 
a ta = 
divy A m. 
+ an an 
Integration dieser Gleichungen gibt: 
62 —6Z n 
= — Ae sin (a + cz) + Be sin (b-Hez) + — 
©Z —CZ 
Yy = Ae cos(a-+cz)-+Be cos(b-Hez), 
wo A, B, a und b Integrationskonstanten sind, und 
LVZ 
© = } Zaun 
Wenn man nicht annimmt, daß die Gradientkraft mit der Höhe unver- 
ändert ist, sondern eine ganze Funktion von z ist: 
a 
4 
LP _ Smz 
dx & 
q 
4 dP Sa 
av 9 
so findet man folgendes Integral der Gleichungen (3)'): 
u HH. U. Sverdrup, Der nordatlantische Passat. Veröff,. des Geoph. Inst. Leipzig. Zweite 
Serie, Bd. IL. Heft 1. 1917.