Grossmann: Die Psychrometerformel. 
598 
Wenn ft höher als die niedrigstmögliche Temperatur (bei unendlich starker 
Belüftung) der verdunstenden Wasserfläche ist, so wird der Vorgang in der durch 
die Verdunstungstemperatur t’ gekennzeichneten Zustandsreihe so verlaufen, daß 
die Temperatur, von t9 ausgehend, allmählich sinkt, während sich die Luft mit 
Wasserdampf. bereichert, bis sie gleich derjenigen der verdunstenden Wasserfläche 
geworden ist; die‘ Luft ist in diesem Falle aber nicht mit Wasserdampf gesättigt, 
sondern ihre dann erreichte Dampfspannung, die wir mit e” bezeichnen wollen, 
ist geringer als die der Temperatur t’ entsprechende Höchstdampfspannung €’. 
Nur in einem einzigen Falle wird die Luft, wenn ihre Temperatur bis auf die der 
verdunstenden ‘Wasserfläche herabgegangen ist, zugleich auch mit Wasserdampf 
gesättigt sein, nämlich in der letzten möglichen Zustandsreihe, für welche die. un- 
veränderliche Verdampfungstemperatur die niedrigstmögliche t, ist; in diesem Falle 
erreicht die Luft, sobald ihre Temperatur auf diejenige der verdunstenden Wasserfläche 
gesunken ist, zugleich auch den Zustand ihrer Sättigung mit Wasserdampf von 
derjenigen Dampfspannung e,, die die Höchstspannung bei der Temperatur t, dar- 
stellt. Zur Klarstellung möge die folgende schematische Darstellung dienen. 
„uft- Verdampfungs- 
temperatur temperatur 
Dampf- 
spannung 
i. Ausgang. 
%9 ; tt 
Il. Gewöhnliche Zustandsreihe. 
t v | e* 
Grenze U V e” 
(Schließlich t,’ A’ e,') 
Luft- Verdampfungs- | Dampf- 
temperatur | temperatur spannung 
II. Letzte Zustandsreihe, 
t | tr | e 
Grenze ti. 4 '& 
wo € Höchstdampfspannung bei t’ 
€ » „ t, 
und U’ >t, und e” <e 
Der ‚weitere Verlauf im allgemeinen Falle, wo die Verdunstungstemperatur t’ > t, 
ist, nachdem die Lufttemperatur bis auf die Verdunstungstemperatur t’ gesunken 
ist, möge zunächst unberücksichtigt bleiben. Wir haben für unsere Aufgabe die 
Bedingung gesetzt, daß die Verdampfungstemperatur keine Änderung erfahren solle 
eine Bedingung, der wir durch eine entsprechende Stärke und Gleichmäßigkeit 
der Belüftung innerhalb der für das Psychrometer in Betracht kommenden Grenzen — 
andere verdienen keine Berücksichtigung —. zu genügen vermögen. Auf Grund 
dieser Bedingung einer Unveränderlichkeit der Verdunstungstemperatur ist auch 
die jeder Ausgangstemperatur t, entsprechende niedrigstmögliche Temperatur t, 
eine eindeutig bestimmte, was nicht der Fall wäre, wenn zugelassen würde, 
daß das Wasser bei verschiedenen Temperaturen verdampfen dürfe, da A von der 
Temperatur abhängt. ) 
Bedeuten b den konstanten Druck der trockenen Luft, og das Gewicht eines 
Kubikmeters trockener Luft bei 760 mm Druck und 0°, @ den Ausdehnungs- 
koeffizienten. der Gase, so berechnet sich das Gewicht der im Zustand (t, e) in der 
feuchten Luft des Kubikmeters enthaltenen ‚trockenen Luft gleich La Diese 
Luftmasse, die größer, als die ursprüngliche ist, hat sich von %, auf t abgekühlt und 
daher a (tg — t)s' Kalorien abgegeben, ‚wo 8 die spezifische Wärme der 
trockenen Luft bei konstantem Druck bezeichnet. Diese Wärmemenge ist infolge 
der Verdunstung und Anreicherung mit Wasserdampf verbraucht und teils als 
latente Wärme bei der Dampfbildung verzehrt worden, teils findet sie sich aktuell, 
durch das Thermometer meßbar, in dem Wasserdampf. Bezeichnen wir mit X 
diejenige Wärmemenge, die erforderlich ist, um 1 kg Wasser von der Temperatur t’ 
in Dampf von der Temperatur t’ überzuführen, mit sw die spezifische Wärme des 
Wasserdampfes und mit p das Gewicht des verdunsteten Wassers in kg, so be- 
rechnet sich die latente, gebundene Wärme des aufgenommenen Wasserdampfes 
gleich p 2/' und die für die Erwärmung des Wasserdampfes von t’ auf t gebrauchte 
Wärmemenge gleich .p sw (t — t’). Die Summe dieser beiden Wärmemengen ist 
von der sich abkühlenden trockenen Luft geliefert worden, so daß die Beziehung 
bestehen muß: 
And. d. Hydr. usw, 1916, Heft XII,