Annalen der Hydrographie und Maritimen Meteorologie, Oktober 1908, 
Als Lösung dieser Gleichung, welche gleichzeitig die Gleichung (20) be- 
friedigt, findet man 
& 
VAL bs nthet nh fnther dr | 
“ « 
t 
20i a 2eti_nh f“Beri_dr | 
m N [E — ——— FA a 
Zei? 1? Vz ve) 
& 
& N 1 * 
+imnle WIE fa 0 0 rar ER fo AL fie R ea 
Yırz Yt— 
ü Ö 
Für den von Ekman betrachteten Fall wird das Integral auf 
Oo, 0 = Znse?sti 
eingeschränkt. 
Für die Funktion % gilt etwas Ähnliches wie für die Funktion ®; sie 
hängt von der geographischen Breite ab und wird gleich Null, wenn die Breite 
Null wird; außerdem ist (0) = 0, und sie nähert sich mit wachsender Zeit 
einem konstanten Wert. Ebenso wenig wie im vorigen Fall kann man daher 
lirekt herleiten, wie die Größe und Richtung der Geschwindigkeit des Wassers 
sich mit der Zeit und der Tiefe ändern wird, Der stationäre Zustand, dem die 
Bewegung sich nach genügend langer Zeit nähert, darf indessen nicht von der 
Art und Weise abhängen, wie +, (t) sich seinem schließlichen Wert nähert. Wir 
müssen daher denselben Wert für den stationären Zustand finden, wenn wir 
gleich von Anfang an 1, (t) konstant == w (00) setzen. 
Wird in Gleichung (21) , == 4, (00) gesetzt, so läßt sich der Ausdruck 
für (0, t) etwas reduzieren; man findet : 
in S—imngylco)] n°htt nh { nihtz de 
00,0 = Bei ci Zum ht ' — ef fi 
a 
t 
2einS—imny (co) | Zeti_ nh / Zeri der 
a 
o 
Außerdem wird . 
. 2etil 
HE = 3 cl —e 
: ; 4 
Führt man dieses in die Gleichung (19b) ein, erhält man für s 
. A #2 
m —Zeti h —2eti a nn de 
0 
* 2 s 
{ hen S— ing (co) nzhru nk fenhög | 
Bel — ah |® Valve 
‘1) 
A € 
ZeinS-—imny,(c)[ Zew«i_nh 2081, 
dei nth® Valve“? 
D 
Es gilt hier zu finden, welchem Wert dieses Integral sich mit wachsender 
Zeit nähert. Die erste Hälfte des Integralks haben wir schon. früher behandelt, 
Gleichung (12). Aus dem, was dort entwickelt ist, erhält man 
zo & 
ge a 212 Pal? fe 
OF da [Wa hf 930? ag Vz 
I A © vl Fe nA 
a