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Aus dem Archiv der Deutschen Seewarte. 1907, Nr. 3.
i, l
C 1
S
i, i'
7
c
S
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e
s
i, i '
c
.<?
1,7
— 0.009
— 0.036
5,7
+ 0.024
4- 0.024
4,8
— 0.015
— 0.007
3,9
+ 0.003
+ 0.008
2,7
+ 0.014
+ 0.093
6,7
+ 0.034
+ 0.011
5,8
— 0.062
+ 0.039
4,9
0.000
— 0.043
0,7
— 0.005
- 0.057
4,7
— 0.058
— 0.035
3,8
+ 0.077
— 0.032
2,9
— 0.003
+ 0.035
2,7
+ 0.016
+ 0.018
1,8
- 0.019
0.000
5,8
+ 0.022
— 0.010
4,9
— 0.006
— 0.000
3,7
— 0.038
— 0.128
2,8
+ 0.040
+ 0.004
6,8
+ 0.026
— 0.029
5,9
+ 0.011
4- 0.045
1,7
+ 0.022
4- 0.110
0,8
— 0.021
— 0.004
4,8
— 0.048
+ 0.039
3,9
- 0.005
— 0.045
3,7
— 0.017
+ 0.016
2,8
+ 0.018
— 0.006
6,8
— 0.012
+ 0.012
5,9
+ 0.004
— 0.010
4,7
+ 0.067
+ 0.113
3,8
— 0.070
+ 0.004
7,8
-0.004
+ 0.005
6,9
— 0.017
— 0.030
2,7
— 0.050
— 0.129
1,8
+ 0.052
+ 0.002
5,8
+ 0.016
— 0.017
4,9
+ 0.013
+ 0.040
4,7
— 0.003
- 0.037
3,8
— 0.004
+ 0.012
2,9
-1- 0.001
- 0.012
6,9
+ 0.004
+ 0.012
5,7
— 0.071
— 0.058
4,8
+ 0.081
— 0.023
3,9
— 0.005
+ 0.030
7,9
+ 0.012
+ 0.011
3,7
+ 0.074
+ 0.095
2,8
- 0.077
+ 0.011
1,9
+ 0.004
— 0.018
5,9
— 0.016
— 0.023
Für die folgenden Entwicklungen werden die aus dem Verhältnis der mittleren täglichen Bewegungen
der beiden Himmelskörper v = 0.2410003 gebildeten Integrationsfaktoren gebraucht, deren Logarithmen
nachstehende Tabelle gibt:
log
l — l’ V
i'
-5
— 4
— 3
— 2
— 1
0
1
2
3
4
5
1
6
7
8
9
1
9.2806 n
9.3725 n
9.4893 n
9.6496 n
99062n
0.61798 n
0.11976
9.7547
9.5592
9.4249
9.3225
,
2
9.3485 n
9.4582 n
9.6052 n
9.8292 n
0.31695 n
0.28567
9.8187
9.5989
9.4537
9.3450
9.2582
3
9.3258 n
9.4291 n
9.5650n
9.7637 n
0.14086 n
0.55752
9.8938
9.6426
9.4845
9.3689
9.2776
4
9.3042u
9.4019 n
9.5291 n
9.7069 n
0.01592n
1.44371
9.98464
9.6912
9.5177
9.3940
9.2979
9.2192
5
9.2836n
9.3762 n
9.4942 n
9.6566 n
9.9190 n
0.68825 n
0.09963
9.7459
9.5536
9.4208
9.3192
9.2370
9.1678
6
9.3520 n
9.4627 n
9.6115 n
9.8398 n
0.35067U
0.25649
9.8085
9.5928
9.4493
9.3416
9.2554
9.1835
7
9.3291 n
9.4333 n
9 5707 n
9.7729 n
0.16304n
0.50446
9.8817
9.6358
9.4798
9.3652
9.2747
9.1998
8
9.3073 n
9.4058 n
9.5334 n
9.7149 n
0.03245 h
1.14268
9.9698
9.6836
9.5126
9.3902
9.2948
9.2167
9.1505
9
9.3800 n
9.4991 n
9.6637 n
9.9322 n
0.77211 n
0.08040
9.7373
9.5481
9.4167
9.3160
9.2343
9.1655
10
9.4673 n
9.6180n
9.8508 n
0.38722 n
0.22915
9.7986
9.5867
9.4449
9.3382
9.2526
9.1811
11
9.5766 n
9.7823 n
0.18642 n
0.45717
9.8700
9.6291
9.4751
9.3616
9.2717
9.1973
12
9.7231 n
0.04964 n
0.96658
9.9555
9.6761
9.5075
9.3864
9.291S
9.2141
13
9.9458 n
0.87615 n
0.06198
9.7289
9.5426
9 4126
9.3127
9.2316
Wie leicht ersichtlich ist, erfahren die Glieder, welche mit dem Faktor y ^ - multipliziert werden,
die bei weitem stärkste Vergrößerung bei der Integration; aber auch einige Glieder in den Gruppen i' = 8
und i — 12 werden beträchtlich vergrößert und mußten deswegen bei der Entwicklung der Differentialquotienten
der Störungsfunktion mit besonderer Sorgfalt berechnet werden.
Die Wiedergabe der weiteren, zur Integration erforderlichen Rechnungen möge hier unterbleiben.
Die Endwerte der Störungen, vorläufig ohne Berücksichtigung der Integrationskonstanten, stellen sich
mit dem Argumente [(*' --1 r) E — i’ (M 0 '— >' M 0 ) ] schließlich in folgender Form dar:
