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Aus dein Archiv der Deutschen Seewarte. 1907, Nr. 3. 
Ktj- und lY*. i • Funktionen sowie für die Koeffizienten der Größe Z, die analog den früheren Rechnungen 
eine Umwandlung durch J-Funktionen erfahren müssen, soll hier übergangen werden; ich beschränke mich 
lediglich auf Angabe des Endresultats für 
a 
|i-<" 
(“-) 
(¡’ — i'r)E— 
' (Mu' — V Mo) 
i. i f 
(i — i' i) E — i' 
Mo' — vMo) 
COS 
sin 
cos 
sin 
COS 
sin 
0,0 
+ 0.0588 
— 3,3 —0.019 
— 0.006 
0,6 
— 0.018 
+ 0 004 
1,0 
— 0.1002 
- 0.4372 
— 2,3 : +0.041 
+ 0.018 
1 i,6 
+ 0.050 
— 0.014 
2,0 
+ 0.0411 
+ 0.1335 
— 1.3 - 0.097 
— 0.069 
2,6 
— 0.070 
+ 0.036 
3,0 
-0.0111 
- 0.0308 
0.3 ! + 0.226 
+ 0.177 
:>,6 
+ 0.052 
— 0.050 
4.0 
4- 0.0032 
+ 0.0052 
1,3 I — 0.371 
— 0.207 
4,6 
— 0.010 
+ 0.033 
5,0 
— 0.0004 
— 0.0005 
2,3 I + 0.213 
+ 0.002 
5,6 
— 0.010 
+ 0.008 
3,3 i + 0.155 
+ 0.020 
- 0 012 
— 3,1 
+ 0.014 
+ 0.009 
4,3 —0051 
+ 0.004 
— 0.001 
— 2,1 
— 0.081 
— 0.039 
1,7 
— 0.023 
— 1,1 
-1- 0.286 
+ 0.127 
— 2,4 +0.015 
— 0.005 
2,7 
+ 0.008 
+ 0.038 
0,1 
— 0.398 
— 0.079 
-1,4 —0.042 
-1- 0.021 
3,7 
— 0.017 
— 0 040 
1,1 
— 0.205 
+ 0.002 
0,4 + 0.100 
-0.101 
+ 0 027 
+ 0.023 
2,1 
+ 0.387 
— 0.035 
1,4 —0.155 
+ 0.167 
o,7 
- 0.013 
— 0.001 
Q 1 
+ 0 007 
9, 4 + 0 lOi 
0 210 
4,1 
+ öbio 
—0.001 
3,4 + Ò.019 
+ 0.045 
1,8 
— 0.008 
— 0.002 
4,4 — 0.010 
i + 0.072 
2,8 
+ 0.018 
+ 0.001 
— 3,2 
— 0.055 
— 0.007 
5,4 -0.001 
— 0.017 
3,8 
— 0.026 
+ 0.004 
— 2,2 
+ 0.075 
+ 0.041 
4,8 
+ 0.022 
-0.012 
—1,2 
— 0.021 
— 0.190 
— 1,5 I + 0.005 
+ 0.021 
o,8 
— 0.010 
+ 0.013 
0,2 
- 0.158 
+ 0.582 
0,5 — 0.028 
— 0.050 
— 
*_[ 
1,2 
+ 0.151 
— 0.694 
1,5 1 + 0.056 
+ 0.093 
2,9 
+ 0002 
— 0.007 
2,‘2 
— 0.044 
— 0.248 
2,5 1 —0.100 
— 0.101 
3,9 
- 0.001 
+ 0.012 
3,2 
+ 0.040 
+ 0.155 
3,5 + 0.087 
+ 0.040 
4,9 
— 0.002 
— 0.014 
4,2 
+ 0.007 
— 0.010 
4,-5 | — 0.009, 
+ 0.018 
5,9 
+ 0.005 
+ 0.011 
5,5 — 0.030 
— 0.005 
6,9 
-o.ooc 
— 0.004 
§ 4. Integration der Störiingsgleieliungen. 
Die Differentialquotienten der Störungsfunktion liegen nunmehr in einer solchen Form vor, daß die 
Integration der Störungsgleichungen nach der von Hansen in seiner späteren Abhandlung „Auseinander 
setzung einer zweckmäßigen Methode zur Berechnung der absoluten Störungen der kleinen Planeten“ 
angegebenen Methode erfolgen kann, womit eine nicht unwesentliche Erleichterung der Rechnung verbunden 
ist. Da Hansen indessen seine Entwicklungen auf andere Differentialquotienten als die liier berechneten 
basiert, so mußte eine Transformation der in Frage kommenden Gleichungen vorgenommen werden. 
Das Integrationsverfahren stützt sich vornehmlich auf die Gleichung 
dW 
dE' 
wo M und N Funktionen der Exzentrizität und der exzentrischen Anomalie des Kometen sind: 
M=-— t —I — (3-|e 2 ) 
cos-(p| V 2 / 
N-- 
cos 2 r/> 
c sin E — — e 
+ 2 e cos E — ■- e 3 cos 2 E+ e 2 cos Q]+E)—3 ecos ij+(4—c 2 ) cos(?; — E)—e cos (r,—2 E) 
■ 2 sin 2E + e 2 sin (t] -\-E) — c. sin n — (2 — e 1 ) sin (»; —E) + e sin (rj — 2 Ei 
Hierin ist E die exzentrische Anomalie, wenn es sich nur um ein Fortschreiten der Zeit handelt, 
»; dagegen dieselbe Größe, wenn die oskulierenden Elemente variiert werden sollen. Da die bisherige 
dü\ . a ((Ul 
tix) U1U VT^-c 2 \dy 
dementsprechend transformiert werden. Das Resultat der Umformung ist: 
^ gibt, muß die obige Gleichung 
Entwicklung 
die Differentialquotienten 
Vl