Aus dem Archiv der Deutschen Seewarte. 1907, Nr. 3.
36
a / d
a
a ( d ÍV
a
y i—c- Vrf
x)
yi—t-\dy)
yi — e 2 \dx
1
yi — e 2
\ <) y )
i, /'
cos (i i' M’)
sin (i E- i' M')
cos {iE-1 7 IW') | sin (i E- i' M')
?, i'
cos {iE- i' M') | sii
(i E- i: M')
cos (í E- i' Di') sin [i E-i’ M')
0,9
— 0.010
— 0.002
— 0.004
4- 0.004
1,11
— 0.002
— 0.002
1,9
+ 0.010
+ 0.007
4- 0.007
— 0.013
2,H
4- 0.005
4- 0.005
+ 0.004
— 0.002
2,9
— 0.032
— 0.012
- 0.010
4- 0.032
3,11
- 0.008
— 0.012
— 0.008
4- 0.006
3,9
-1- 0.070
+ 0.014
4 0.010
— 0.065
4.11
4 0.018
4- 0.014
4- 0 009
— 0.019
4,9
— 0.110
-1- 0.001
0.000
4- 0.104
5,11
- 0.0:30
— 0.014
- 0.012
4- 0.031
5.9
+ 0.124
— 0.030
— 0.030
— 0.118
6,11
4- 0.042
4- 0.008
+ 0.U08
— 0.042
0,9
— 0.088
+ 0.051
4- 0.051
4- 0.084
7,11
— 0.038
4- 0.005
4- 0.005
4- 0.038
7.9
8.9
4- 0.034
. — 0.006
- 0.03(5
+ 0.008
- 0.038
4- 0.008
- 0.030
4- 0.004
8,11
4- 0.020
- 0.018
2,12
4- 0.002
— 0.001
3,12
— 0.004
4- 0.001
4 0.001
4- 0.004
1 1
4,12
4- 0.007
- 0.003
— 0.004
— 0.007
5,12
— 0.010
4- 0.008
+ 0.009
4- 0.010
1,10
+ 0.002
— 0.002
— 0.002
— 0.004
6,12
4- O.O10
— 0.014
— 0.014
— 0.009
•2,10
— 0.006
+ 0.010
4- 0.010
4- 0.008
7,12
— 0.005
+ 0.017
4- 0.017
4- 0.005
3,10
+ 0.012
— 0.024
— 0.025
— 0.011
8,12
— 0.001
-0.013
— 0.013
— 0.001
4.10
5.10
— 0.014
+ 0.005
4- 0.045
— 0.066
4- 0.045
— 0.066
4- 0.012
— 0.004
9,12
4- 0.006
4- 0.006
3,13
0,10
+ 0.014
4- 0.064
4- 0.065
— 0.013
4- 0.001
4- 0.002
7,10
— 0.024
- 0.041
— 0.042
4- 0.024
4.13
— 0.001
— 0.004
— 0.005
4- 0.001
8,10
+ 0.014
4- 0.013
4- 0.014
— 0.014
5,13
4- 0.001
4- 0.007
4- 0.007
— 0.002
6,13
— 0.005
— 0.011
— 0.010
4- 0.005
7,13
4- 0.008
+ 0.011
4- 0.011
- 0.008
1 8.13
— 0.009
— 0.008
— 0.007
4- 0.010
9,13
4- 0.005
4- 0.003
+ 0.003
- 0.006
Die liier erhaltene Form für die Argumente ist bereits abweichend von der in der erwähnten Abhandlung
angegebenen hergestellt, weil es mir vorteilhaft erschien, die später von Hansen in seiner
Publikation „Auseinandersetzung einer zweckmäßigen Methode zur Berechnung der absoluten Störungen
der kleinen Planeten“ bevorzugte Integrationsmethode zur Anwendung zu bringen, bei der die Argumente
die Form
haben müssen. Hierin ist v das Verhältnis der mittleren täglichen Bewegungen ■
Um die verlangte Gestalt zu erhalten, war zunächst die Berechnung einer Anzahl von B e s s e 1 sehen
/-Funktionen notwendig, die ich nach der bekannten Kettenbruchentwicklung ausgeführt habe. Mit dein Werte
log =- log (v • e) = 9.05 362
ergab sich nachstehende Tieihe von /-Funktionen:
log Jj?)
log JXO
log -/(O
B i’).
log J< 3 !
° f i
log JW
f >■ 1
i'
log J (0 >
log JO)
log J m
log /<’)
log JO)
i
9.99 861
8.75 189
7.2087
5.4793
8
9.90 603
9.61042
8.9 804
8.1666
7.2247
2
9.99 443
9.05 086
7.8044
6.3814
Í 9
9.87 915
9.64 926
9.07 469
8.3140
7.4245
o
9.98 740
9.22 346
8.1543
6.9079
10
9.84 799
9.68 114
9.15 720
8.4446
7.6022
4
9.97 747
9.34 349
8.4009
7.2803
6.0340
■ 11
9.81 203
9.70 700
9.22 995
8.5612
7.7586
5
9.96 453
9.43 407
8.5905
7.5678
6.4191
12
9.77 057
9.72 752
9.29 445
8.6665
7.9065
c
9.94 844
9.50 549
8.7437
7.8015
6.7328
13
9.72 266
9.74 325
9.35 189
8.7619
8.0:385
7
9.92 902
9.56 320
8.8715
7.9979
6.9970
Es konnte nunmehr die Verwandlung der zuerst erhaltenen Form für die Differentialquotienten in
die zweite, für die Integration bequemere ausgeführt werden. Die Umwandlung der Koeffizienten geschieht
nach der Formel
1 ! — 1 • .3
i — 2, Í,
■a
■J?, +
[ ,+ ■■■'’’»]
t + 2, /,
a
