Prof. Dr. C. Borgen: Ueber den Einfluss der körperlichen Dimensionen eines Magnets etc. 
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Q 
mm 
Beob. 
gr 
Eechn. 
gr 
B—R 
Q 
mm 
Beob. 
gr 
Rechn. 
gr 
B—R 
0 
8.75 
8.75 
0.00 
35 
11.34 
9.10 
+ 2.24 
5 
8.75 
8.75 
0.00 
40 
12.38 
10.35 
+ 2.03 
10 
8.88 
8.75 
+ 0.13 
45 
13.52 
13.13 
+ 0.39 
15 
9.16 
8.75 
+ 0.41 
50 
17.30 
18.93 
—1.63 
20 
9.40 
8.76 
+ 0.64 
55 
25.00 
30.56 
—5.56 
25 
10.19 
8.83 
+ 1.36 
60 
52.20 
52.50 
—0.30 
30 
10.83 
8.91 
+ 1.92 
Wie die in der Rubrik B—R enthaltenen Zahlen zeigen, werden diese Beobachtungen ganz leidlich 
dargestellt durch die Formel 8.75 j 1+5 ^ ^ J j, worin also y — 5 und n = 4 angenommen worden ist. 
In diesem Falle würde demnach c\ <= 1.33 werden, während nach (20) für n = 4 der Maximalwerth = 1.67 
sein würde. 
Es möge nun der Vollständigkeit halber auch noch der Fall behandelt werden, dass p durch eine 
Exponentialfunktion dargestellt wird, wobei wir uns jedoch auf den Fall cylindrischer Magnete beschränken 
wollen. 
Nach Lamont*) möge gesetzt werden: 
(21) 
a'V'” 
| № — P o + () 
j = Mo{l+&coshypt e [ 
)i 
wenn wir e ' + e ' = 2 cos hyp ^y und b — 26' einsetzen. Mit Hülfe dieses Ausdrucks erhalten wir für 
die Integrale folgende Ausdrücke: 
+i 
2 TT r 
und 
j J j fi x dx dy dz — ^fi 0 xdx^^ jl+6 cos hyp— q | q dq du 
—2 0 0 
-bl 
= nr r 2 ^l+“2~ (y sin hyp y—cos hyp y + 1) j Jp 0 x dx 
-i 
-bl 2TZ Y 
l fIV bX y l= JVocoshyp — q j q s cos u 2 dq du 
0 0 
-bl 
— ~ n r 4 ^l| (y 3 +6y) sin hyp y — (3y 2 + 6) cos hyp y+6 jj Jp 0 x dx 
mithin der Quotient: 
-2 
(22) 
j ^ 1 + ^ | (y 3 + 6 y) sin hyp y—(3y 2 +6) cos hypy+6j 
+ ~ | ysinhypy — cos hyp y +1 j 
Auch der Werth von cj ist immer > 1, wie wir dies schon für c und c t nachgewiesen haben. 
*) Lamont: Handbuch des Magnetismus. S. 215 f. 
Arohiv 1895. 5. 
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