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2  Sauerstoff  im  Wasser

Die  Parametrisierungen  der  Transfergeschwindigkeit  nach  Woolf  (1997)  oder  Woolf
(2005)  unterscheiden  sich  von  den  anderen,  bereits  erwähnten  Parametrisierungen
dadurch,  dass  die  Transfergeschwindigkeit  k  explizit  die  Auswirkung  der  brechenden
Wellen  auf  die  Gastransfergeschwindigkeit  durch  einen  additiven  Term  kn
berücksichtigt.
Nach  dem  Ansatz  von  Woolf  setzt  sich  die  totale  Transfergeschwindigkeit  k  aus  der
Summe  der  zwei  Komponenten  zusammen:

~  k 0 +k B

(2.27)

ko  beschreibt  den  linearen  Anstieg  der  Transfergeschwindigkeit  bei  schwachen  Winden.
Ihre  Parametrisierung  konnte  mit  Gl.  (2.19)  erfolgen  und  hat  laut  Jähne  et  al.  (1987)  für
Sauerstoff  die  Form:

k 0  —  56.52  ■  u

600
Scq 2

(2.28)

Da  die  Transfergeschwindigkeit  k 0  \an-h  '\  meistens  in  Abhängigkeit  von  der
Windgeschwindigkeit  in  10  m  Höhe  Uw  angegeben  wird,  wird  die
Schubspannungsgeschwindigkeit  u*  im  Allgemeinen  über  den  von  der
Windgeschwindigkeit  und  der  Oberflächenrauhigkeit  abhängigen  Windschubspannungskoeffizienten ­
  Cd  auf  die  Windgeschwindigkeit  Uw  umgerechnet.  Cd  ist
laut  Roedel  (2000)  oder  Deacon  (1977)  definiert  als:

* 2

(2.29)

Ein  typischer  Co-Wert  für  niedrige  Windgeschwindigkeiten  liegt  bei  1.3-10" 3  (Roedel,
2000).  Nach  Deacon  (1977)  ist  Cd  eine  Funktion  der  Windgeschwindigkeit  Uw  [m-.s 1  \.
Diese  Abhängigkeit  lässt  sich  durch  folgende  Beziehung  ausdrücken:

C D  =(0.95  +  0.05-  U l0 )  -IO“ 3

(2.30)

Mit  Hilfe  von  Gl.  (2.29)  lässt  sich  somit  die  Gl.  (2.28)  für  den  Sauerstoff  umformen  zu: